Узкий лэмбовский провал в допплеровски уширенном профиле коэффициента поглощения a(w) для монохроматической стоячей волны можно использовать для разрешения близко расположенных линий, которые в допплеровски ограниченной спектроскопии были бы полностью перекрыты. (См. рис.25а). Обнаружить такие провалы можно с использованием схемы, показанной на рис.25b.

Рис.25.	а) Профиль коэффициента поглощения для близкорасположенных линий.
	б) Схема, позволяющая зафиксировать этот эффект.

Измеряется ослабление пробного пучка, распространяющегося в обратном направлении в зависимости от частоты лазера w. Иногда пробный пучок расщепляют на два: пучок, проходящий через насыщенную область, и пучок, проходящий через ненасыщенную область. Сигнал насыщения - разность между ними.

Для молекулы йода характерны множество уровней сверхтонкой структуры (вращательные уровни). Если поместить образец внутрь резонатора лазера, то лэмбовские провалы в профиле поглощения соответствуют минимумам внутрирезонаторных потерь.

Рис.26. Схема установки по наблюдению внутрирезонаторного поглощения.

Благодаря большой чувствительности к внутрирезонаторному поглощению эти резонансы мощности обеспечивают намного большее соотношение сигнал/шум, чем лэмбовские провалы, получаемые в спектроскопии насыщения с поглощающей ячейкой вне резонатора. Более того, вследствие нелинейной зависимости выходной мощности от потерь ширина этих пиков может быть меньше чем g_ест, в особенности если лазер работает вблизи порога генерации. Такой "лэмбовский пик" в выходной мощности наблюдается для He-Ne лазера на l=3.39 мкм с внутрирезонаторной метановой ячейкой. Благодаря большому времени жизни возбужденного колебательного уровня CH₄ основного электронного состояния (t=20 мс) естественная ширина g_ест очень мала. Увеличивая диаметр лазерного пучка и снижая давление (пролетное и ударное уширение), можно получить исключительно узкие резонансы с шириной в несколько единиц килогерц.

Для лазеров видимого и инфракрасных диапазонов. Наиболее подходящими для стабилизации частоты являются переходы в молекулах, не имеющих постоянного дипольного момента (нет зависимости от внешних полей). С помощью привязки линии l=0.628 мкм He-Ne лазера к компоненте сверхтонкой структуры вращательной линии электронного перехода молекулы йода I₂ можно получить стабильность в пределах нескольких килогерц.

Схема спектрометра с привязкой частоты к стабилизированному лазеру показана на рис.27. Электронное устройство сравнивает разностную частоту w₀-w с частотой w' стабильного перестраиваемого радиочастотного генератора и, управляя пьезокерамикой, поддерживает w₀-w=w' . Таким образом, частота мощного лазера w оказывается привязанной к высокостабильной частоте w₀-w' , которая регулируется перестройкой радиочастоты w'.

Рис.27. Схема спектрометра.